Главная  Направлениях экономического развития 

[0] [1] [2] [3] [4] [5] [ 6 ] [7] [8] [9] [10] [11] [12] [13] [14] [15] [16] [17] [18] [19] [20] [21] [22] [23] [24] [25] [26] [27] [28] [29] [30] [31] [32] [33] [34] [35] [36] [37] [38] [39] [40] [41] [42] [43] [44] [45] [46] [47] [48] [49] [50] [51] [52] [53] [54] [55] [56] [57]

sin Vi.

Значение rjiga приблизительно равно расстоянию от плоскости скрещения до плоскости катода (расстояние а). Для максимального радиуса скрещейия принимается sinYj= 1. Тогда максимальный радиус скрещения = а fUJU.

Плотиость тока в скрещении (кроссовере). Кроссовер имеет наименьшее поперечное сечение и соответственно наибольшую плотность элект-

где = скрещения; X -

ронного тока. Плотность тока в кроссовере Р = р е = Q/Voc/*) """"тность тока в центре = a=fer/(et/) -постоянная; Л/- количество электронов, эмиттируемых

катодом с площади Q; Г -абсолютна» температура катода; fe -постоянна» Бсльцмана; а -расстояние от катода да кроссовера.



О 2 Ч б в Ю 12 П 16 1л,ша

Рис. 10. Зависимость угла расхождения пучка от расстояния модулятор- анод:

/ - «ы= 0,67 мм, = 0,25 мм; 2 - R = 0,4 мм, = 0,2 мм

Рис. П. Зависимость диаметра электронного пятна от тока луча

Из уравнения следует, что плотность тока в кроссовере прямо пропорциональна удельной эмиссии катода и обратно пропорциональна его температуре, что подтверждает целесообразность применения в ЭЛТ низкотемпературных катодов.

Угол раствора электронного пучка. Пройдя, кроссовер, электроны несколько искривляют свои траектории в сторону оси под действием ускоряющего и фокусирующего полей анода. Угол раствора (расхождения) траекторий электронов после скрещения или угол раствора пучка во многом определяет величину кроссовера и соответственно-величину электронного пятна на экране трубки. Уменьшение этого угла за счет подбора геометрии ЭОС или подачи соответствующих, напряжений на электроды всегда положительно сказывается на разрешающей способпостп трубки. Угол расхождения пучка растет при. уменьшении расстояния модулятор - анод (рис. 10).

Угол расхождения электронного пучка за плоскостью скрещения-определяется по формуле

tg а KS а « 0,6 -

Где t/ запирающее напряжение, В; f/„ - напряжение, действующее-



между модулятором и катодом, В; R„ - радиус отверстия модулятора, ым; - расстояние модулятор - анод, мм.

Вторая линза прожектора. Вторую линзу прожектора иногдд называют главной фокусирующей или проекционной линзой. Она может быть как электростатической, так и магнитной (для трубок с магнитной фокусировкой пучка). Вторая линза прожектора предна, значена для обеспечения на экране трубки электронного пятна по возможности наименьшего диаметра а наибольшей плотности, что со, здает условия для получения высокой разрешающей способности при. бора. Так же, как и для первой линзы, расчет эффективности второй линзы основан на теореме Лагранжа-Гельмгольца, с помощью которой можно рассчитать качество фокусировки линзы или величину радиуса пятна электронного пучка г„ (см. рис. 9):

где - радиус скрещения; t/ - потенциал в плоскости скрещения;

- напряжение в плоскости пятна (анода); у и - апертурные углы со стороны скрещения и изображения соответственно.

Приняв для малых апертурных углов tgv=Y, находим радиус пятна

„ = (-cVi/V2) Vuju„.

При увеличении рабочего тока луча растет диаметр пятна (рис. И), что приводит к спаду разрешающей способности.

Увеличительные свойства главной фокусирующей линзы оцени-ваются отношением радиуса пятна r„ к радиусу скрещения г:

Mrjriyi/ydVuJU;.

В реальных ЭЛТ трудно получить м=1 в связи с действием различного рода абберации и астигматизма, поэтому, как правило, всегда м>\.

Распределение яркости в пятне соответствует нормальному закону

распределения случайных величин: В = Ве , где В - яркость в центре пятна; b - постоянная.

5. ТИПЫ ЭЛЕКТРОННЫХ ПРОЖЕКТОРОВ

Конструкция прожектора определяется устройством и назначением самой трубки. Почти в каждом типе выпускаемых трубок имеется «своя» электронно-оптическая система, которая хоть незначительно, но отличается от своего аналога. По основным принципам построения ЭОС можно сгруппировать следующим образом:

простейшие конструкции прожекторов, которые применяются в трубках с магнитной фокусировкой и магнитным отклонением луча. Принцип построения триодный (катод, модулятор и анод);

конструкции прожекторов с электростатической фокусировкой, которые применяются в трубках с магнитным отклонением луча. Наиболее широко они применяются в кинескопах. Принцип построения тетродный (катод, модулятор, ускоряющий электрод и анод) и пен-тодный (катод, модулятор, ускоряющий электрод, фокусирующий влектрод и анод);



конструкции прожекторов с электростатической фокусировкой д электростатическим отклонением электронного пучка. Наиболее ши-поко применяются в осциллографии. Принцип построения триодиый I одиночной линзой.

Прожекторы для трубок с магнитной фокусировкой и магнитным отклонением луча. Для таких трубок в качестве прожектора применяется обычный иммерсионный объектив (триодная система) или иммерсионный объектив с дополнительным ускоряющим электродом (тет-родиая система). В трубках с высоким анодным напряжением для экранировки катодно-модуляторного узла от влияния сильного пол» аиода и обеспечения более плавной фокусировки и регулировки электронного пучка (рис. 12) между модулятором и анодом устанавливается (ускоряющий электрод.


Рис. 12. Триодная (а) и тетродная (б) схемы прожекторов для трубок, с магнитной фокусировкой луча

Рнс. 13. Схемы прожекторов без отбора и с отбором тока на фокусирующий электрод соответственно (а, б), с отбором тока на второй анод (е) и без отбора тока на электроды прожектора (г)

Электронный прожектор с одиночной линзой. Прожекторы такого типа чаще всего собираются по триодной схеме для осциллографических ЭЛТ (рис. 13, а, б, е) и тетродной для кинескопов (рнс. 3,г). Применение одиночной линзы в качестве главной фокусирующей позволило исключить влияние потенциала первого анода одновременно на иммерсионный объектив (первую линзу) и главную фокусирующую, линзу (вторую линзу). При триодном подключении электродов прожектора к одиночной линзе возможны два варианта конструкции: с отбором тока на фокусирующий электрод и без отбора тока.

Под отбором тока понимается вырезание электронного пучка диафрагмой этого электрода. Так как фокусирующий электрод (первый анод) находитси в области высокого потенциала, то вырезание электронного пучка высокой энергии приводит к нежелательным явлениям, вплоть до паразитной засветки экрана. Поэтому в последнее Время чаще применяетси прожектор с отсутствием вырезания электронного пучка (с нулевым током в цепи первого анода).

Электронные прожекторы, собранные по тетродной схеме с одиночной линзой, применяются в кинескопах черно-белого тел.ви, ения..

этом случае прожектор состоит из иммерсионного объектива, иммерсионной и одиночной линз.



[0] [1] [2] [3] [4] [5] [ 6 ] [7] [8] [9] [10] [11] [12] [13] [14] [15] [16] [17] [18] [19] [20] [21] [22] [23] [24] [25] [26] [27] [28] [29] [30] [31] [32] [33] [34] [35] [36] [37] [38] [39] [40] [41] [42] [43] [44] [45] [46] [47] [48] [49] [50] [51] [52] [53] [54] [55] [56] [57]

0.0008