Главная  Магнитная запись 

[0] [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9] [10] [11] [12] [13] [14] [15] [16] [17] [18] [19] [ 20 ] [21] [22] [23] [24] [25] [26] [27] [28] [29] [30] [31] [32] [33] [34] [35] [36] [37] [38] [39] [40] [41] [42] [43] [44] [45] [46] [47] [48] [49] [50] [51] [52]

Используя полученные в гл. 2 выражения для коэффициентов

волновых потерь, найдем соответствующие им импульсные реакции при учете

щелевых потерь: .

2 л J 2 6

контактных потерь:

Па

2 л J

e-a£21ei£2dfi =

слойных потерь:

= - f-

2 л J

gidQ = - In 2л d

щелевых и контактных потерь:

= 2" J

e-alfileifidQ =

arctg"

- arctg

6-fx

(4.3)

Ha рис. 4.2-4.4 приведены импульсные характеристики тракта для разных видов потерь. Из них видно, что, во-первых, форма отклика тракта заметно отличается от воздействия - единичного перепада намагниченности - и при одновременном наличии потерь разного вида близка к колокольной, поэтому при записи импульсных сигналов для восстановления их формы воспроизводимые сигналы подвергаются дополнительному формированию. Во-вторых, с увеличением волновых потерь протяженность откликов возрастает, а их амплитуда уменьшается. К росту волновых потерь ведет увеличение ширины рабочего зазора 26, неконтакта а и толщины рабочего слоя d (см. рис. 4.2-4.4).


Рис. 4.2. Импульсные характеристики тракта при учете конечной ширины рабочего

Рис. 4.3. Импульсные характеристики тракта при учете неконтакта

Рис. 4.4. Импульсные характеристики тракта при учете конечной толщины рабочего слоя



и показаны импульсные характеристики при одно-

япеменном учете разных видо? потерь. Из рисунка следует, что ve™™ протяженности и уменьшение амплитуды откликов «пяРтся постоянной тенденцией изменения вида импульсной ре-якт ии при появлении дополнительных потерь. Эта же тенденция сохраняется и при дополнительном учете дефектов головки и неточности ее установки, т. е. при переходе от идеализировйнной модели тракта к реальной.


-Мгв 1о

Рис. 4.5. Сравнение импульсных характеристик тракта при разных видах потерь

Рис. 4.6. Переходная зона намагниченности

4.2. ВЛИЯНИЕ ПРОЦЕССА ЗАПИСИ НА ИМПУЛЬСНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ

Приведенные импульсные характеристики тракта воспроизведения получены в предположении, что остаточный магнитный поток ленты представляет собой единичную функцию. В действительности же при единичном скачке тока записи между областями носителя с намагниченностью разных знаков существует переходная область конечной протяженности 21 (рис. 4.6). При записи единичного скачка тока в головке записи из-за наличия переходной зоны ЭДС воспроизводящей головки будет отличаться от импульсых характеристик идеализированного тракта. Протяженность переходной зоны зависит от режима намагничивания и уровня записи (что является следствием нелинейности процесса записи), от волновых потерь тракта записи и протяженности поля рассеяния записывающей головки.

Форма переходной зоны может быть определена графически, как. это показано на рис. 4.7. Предполагается, что запись производится на бесконечно тонкий, предварительно намагниченный носитель, т. е. зависимость остаточного магнитного потока Фг от напряженности записывающего поля Н, приведенная во втором квадранте диаграммы, представляет собой спинку петли гистерезиса. В третьем квадранте приведены графики напряженности поля записывающей головки при разных удалениях от ее по-

Рис. 4.7. Влияние неконтакта ча tf °™- ™ ""Р?*"™ г?" форму переходной зоны рассмотрены в § 1.2. С помощью

---V. \



пафического построения, показанного на рис. 4.7, каждой точке поля головки гтавится в соответствие точка переходной зоны в первом квадранте, где и покачаны переходные зоны для трех разных значений неконтакта. Из рисунка видно, qro по мере удаления от поверхности головки протяженность переходной зоны увеличивается и, кроме того, смещается точка перехода значения остаточного потока через нуль.

Если рабочий слой имеет толщину, сравнимую с протяженностью поля записывающей головки, на форму отклика тракта будет оказывать влияние изменение характера переходной зоны в разных элементарных слоях ленты. На рис. 4.8 условно показано, как меняется протяженность и расположение переходной зоны по толщине рабочего слоя. Видно, что по мере удаления от рабочей поверхности записывающей головки протяженность переходной зоны в элементарных слоях носителя возрастает и, кроме того, увеличивается смещение ее центра от середины рабочего зазора.



О О

Рис. 4.8. Переходные зоны в разных слоях ленты

Рис. 4.9. Влияние процесса записи на форму импульсной характеристики

При воспроизведении потоки от всех элементарных слоев суммируются в сердечнике воспроизводящей головки. Поскольку остаточный магнитный поток асимметричен, импульсная характеристика тракта {т]фз) также оказывается асимметричной (рис. 4.9) и ее максимум смещается. Надо отметить, что асимметрия формы воспроизводимых импульсов проявляется при больших значениях тока записи, когда лента намагничивается по всей толщине. При малых уровнях Записи это явление практически незаметно.

Расчет переходной зоны наталкивается на значительные трудности. Поэтому на практике пользуются полученными экспериментально зависимостями протяженности переходной зоны 24 и смещения максимума отклика Дл; относительно его середины от параметров рабочего слоя носителя записи. Как показывают эксперименты, значения 2Zo и Дх растут с увеличением толщины рабочего слоя и уменьшаются с увеличением его коэрцитивной силы.

Ориентировочно протяженность переходной зоны можно определить следующим образом:

2lo = 4y(2Mrd/H) со5ес(яД„/2), (4.4)

Где у - расстояние от поверхности головки до середины рабочего слоя носителя; Мг, Не - соответственно остаточная намагниченность и коэрцитивная сила рабочего слоя; ku=MrlMs, Ms - коэффициент прямоугольности и намагниченность насыщения материала рабочего слоя.

Рассчитав значения 2/о по выражению (4.4), можно определить импульсную реакцию реального тракта. Метод расчета основан на аппроксимации формы переходной зоны намагниченности носителя выражением /(х) = arctg (л;До)- С другой стороны, переходная характеристика тракта по потоку с учетом действия нсконтакта равна gф=arctgл;/a. Из однотипности этих выражений можно сде-JiaTb вывод, что наличие переходной зоны намагниченности протяженностью



[0] [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9] [10] [11] [12] [13] [14] [15] [16] [17] [18] [19] [ 20 ] [21] [22] [23] [24] [25] [26] [27] [28] [29] [30] [31] [32] [33] [34] [35] [36] [37] [38] [39] [40] [41] [42] [43] [44] [45] [46] [47] [48] [49] [50] [51] [52]

0.0008