Главная  Линейные элементы 

[0] [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9] [ 10 ] [11] [12] [13] [14] [15] [16] [17] [18] [19] [20] [21] [22] [23] [24] [25] [26] [27] [28] [29] [30] [31] [32] [33] [34] [35] [36] [37] [38] [39] [40] [41] [42] [43] [44] [45] [46] [47] [48] [49] [50] [51] [52] [53] [54] [55] [56] [57] [58] [59] [60] [61] [62] [63] [64] [65] [66] [67] [68] [69] [70] [71] [72] [73] [74] [75] [76] [77] [78] [79] [80] [81] [82] [83] [84] [85] [86] [87] [88] [89] [90] [91] [92] [93] [94] [95] [96] [97] [98] [99] [100] [101] [102] [103] [104] [105] [106] [107] [108] [109] [110] [111] [112] [113] [114] [115] [116] [117] [118] [119] [120] [121] [122] [123] [124] [125] [126] [127] [128] [129] [130] [131] [132] [133] [134] [135] [136] [137] [138] [139] [140] [141] [142] [143] [144] [145] [146] [147] [148] [149] [150] [151] [152] [153] [154] [155] [156] [157] [158] [159] [160] [161] [162]

По окончании входного импульса в схеме делителя происходит процесс восстановления исходного состояния, т. е. разряд емкостей Cl и Сг до начальных (при < 0) уровней напряжения.

В некоторых устройствах (например, в мультивибраторах) в резисторно-емкостном делителе резистор Ri отсутствует; очевидно, что все полученные выше соотношения остаются справедливыми и в этом случае, если в них положить Ri -> оо.

Рис. 1.22

С,* С, "г

е.1г.

Jr Т~

-----

с, . /?г

Ha практике используются и резисторно-емкостные делители с несколькими входами; они получаются при шунтировании резисторов конденсаторами в схеме рис. 1.20.

1.5. КОЛЕБАТЕЛЬНЫЕ КОНТУРЫ УДАРНОГО ВОЗБУЖДЕНИЯ

В ряде устройств для формирования, стабилизации периода повторения, расширения импульсов и других целей применяется колебательной контур RLC, возбуждаемый перепадом тока. Такой способ возбуждения колебаний в контуре называют ударным. В зависимости от соотношения параметров контура переходный процесс в нем может быть апериодическим или колебательным. Соответственно напряжение на контуре имеет либо форму одностороннего всплеска, либо представляет собой серию затухающих колебаний.

Напряжение, снимаемое с контура ударного возбуждения или, как его иногда называют, «звенящего» контура, является исходным для формирования импульсов различной формы.



в практических схемах возбуждающий ток i обычно весьма быстро нарастает от нуля до некоторой постоянной величины / или, наоборот, спадает от значения / до нуля. Рассмотрим сначала воздействие идеального перепада тока (рис. 1.23а) на колебательный контур (рис. 1.236)). Здесь через R обозначено активное сопротивление катушки, а через г -шунтирующее сопротивление, которое учитывает также внутреннее сопротивление генератора тока или сопротивление, включаемое для создания апериодического режима в контуре. Начальные условия в контуре полагаем нулевыми (при f = О, ib = О и « == 0).

°1 i

г 1

Рис. 1.23

Уравнения, описывающие поведение контура, для / О можно записать в следующем виде:

(1.30) (1.31)

Подставляя значение II из ф-лы (1.31) в (1.30), получаем дифференциальное уравнение для напряжения на контуре

(1.32)

) Следует заметить, что возбуждение контура в случае, когда ток изменяется от постоянной величины / до нуля, принципиально пе отличается о? рассматриваемого. Де1"1ствителы10, ток, изменяющийся в момент < = О от до О, можно представить в виде суммы тока постоянной величины / и отрицательного перепада тока, изменяющегося в момент = О от О до значения -/. Зная результат воздействия на контур перепада, показанного на рис. 1.23а, и применяя принцип наложения, легко представить форму колебаний при изменении Тока от -f-/ до 0. Она будет отличаться, очевидно, лишь полярностью й отсут-<твием при / >> О постоянного падения напряжения на контуре, обусловленного наличием активных сопротивлений цепи [Д яг).



в ф-ле (1.32) приняты следующие обозначения:

Учитывая, что обычно величина г значительно превышает сопротивление R, можем ур-ние (1.32) переписать в виде

-i-2a + wlu = wlIR. (1.34)

Учитывая к тому же, что при = О ir, = О, ы = О, iV = О, Ic = Л - = , можно получить решение дифференциального ур-ния (1.34) для случая колебательного режима (а < шо)

«=-e-°sin((йe-ф)-f/7?. (1.35)

В выражении (1.35) через ш, = - «обозначена частота свободных колебаний в контуре, а через ф - начальный фазовый сдвиг, приблизительно равный при малом затухании величине шоС.

Временная диаграмма для напряжения на контуре, построенная в соответствии с (1.35), приведена на рис. 1.24а. Из рассмотрения этой диаграммы и выражения (1.35) можно сделать следующие выводы:

1. При воздействии на колебательный контур идеального пере пада тока в нем возбуждается серия затухающих колебаний. Полярность первого полупериода напряжения на контуре в каждом конкретном случае легко определить, если считать, что в момент = О токи tr, = О и iV = О и весь ток проходит через конденсатор С. Таким образом, полярность первого полупериода напряжения совпадает с полярностью приращения напряжения на конденсаторе, вызванного его зарядом при прохождении тока. В нашем примере эта полярность положительна.

2. После окончания нестационарного процесса напряжение на контуре оказывается равным постоянной величине IR (принято

r:>R).

3. Начальная амплитуда напряжения на контуре Umo оказывается равной величине шсС. Учитывая, что при малом затухании контура значение (Ос близко к величине шо, получаем для Umo следующее выражение: Umo = П(йсС 1р, гд,ер = УиС-характеристическое сопротивление контура.

4. Момент первого перехода напряжения на контуре через уровень IR отстает от момента воздействия перепада возбуждающего тока на величину

t = -cp/ai RC. (1.36)

Это запаздывание обусловлено, очевидно, наличием активного сопротивления катушки контура.

5. Затухание колебаний определяется суммарным влиянием сопротивлений R и г. При этом уменьшение величины г приводит к



[0] [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9] [ 10 ] [11] [12] [13] [14] [15] [16] [17] [18] [19] [20] [21] [22] [23] [24] [25] [26] [27] [28] [29] [30] [31] [32] [33] [34] [35] [36] [37] [38] [39] [40] [41] [42] [43] [44] [45] [46] [47] [48] [49] [50] [51] [52] [53] [54] [55] [56] [57] [58] [59] [60] [61] [62] [63] [64] [65] [66] [67] [68] [69] [70] [71] [72] [73] [74] [75] [76] [77] [78] [79] [80] [81] [82] [83] [84] [85] [86] [87] [88] [89] [90] [91] [92] [93] [94] [95] [96] [97] [98] [99] [100] [101] [102] [103] [104] [105] [106] [107] [108] [109] [110] [111] [112] [113] [114] [115] [116] [117] [118] [119] [120] [121] [122] [123] [124] [125] [126] [127] [128] [129] [130] [131] [132] [133] [134] [135] [136] [137] [138] [139] [140] [141] [142] [143] [144] [145] [146] [147] [148] [149] [150] [151] [152] [153] [154] [155] [156] [157] [158] [159] [160] [161] [162]

0.0011