Главная  Линейные элементы 

[0] [1] [2] [3] [4] [ 5 ] [6] [7] [8] [9] [10] [11] [12] [13] [14] [15] [16] [17] [18] [19] [20] [21] [22] [23] [24] [25] [26] [27] [28] [29] [30] [31] [32] [33] [34] [35] [36] [37] [38] [39] [40] [41] [42] [43] [44] [45] [46] [47] [48] [49] [50] [51] [52] [53] [54] [55] [56] [57] [58] [59] [60] [61] [62] [63] [64] [65] [66] [67] [68] [69] [70] [71] [72] [73] [74] [75] [76] [77] [78] [79] [80] [81] [82] [83] [84] [85] [86] [87] [88] [89] [90] [91] [92] [93] [94] [95] [96] [97] [98] [99] [100] [101] [102] [103] [104] [105] [106] [107] [108] [109] [110] [111] [112] [113] [114] [115] [116] [117] [118] [119] [120] [121] [122] [123] [124] [125] [126] [127] [128] [129] [130] [131] [132] [133] [134] [135] [136] [137] [138] [139] [140] [141] [142] [143] [144] [145] [146] [147] [148] [149] [150] [151] [152] [153] [154] [155] [156] [157] [158] [159] [160] [161] [162]

пригодны, очевидно, и для случая периодически повторяющихся импульсов с достаточно длительной паузой между ними, когда нестационарные процессы в ЯС-пепи, вызванные воздействием предыдущего импульса, успевают практически закончиться к моменту прихода последующего импульса. В случае, если постоянная времени цепи т соизмерима или превышает паузу между импульсами, картина процессов отличается от рассмотренной выше.

- -".-


Рис. 1.11

предположим, что в момент < = О к /?С-цепи подключается источник напряжения прямоугольной формы (рис. 1.12а). Пусть напряжение «с == О при f < О, а величина т значительно превышает период Г повторения импульсов. Во время первого импульса емкость С заряжается до некоторого напряжения. В паузе между Первым и вторым импульсами емкость разряжается, однако к началу второго импульса она не успевает разрядиться полностью и На ней остается некоторое напряжение «с ь Во время второго им-Пульса емкость вновь заряжается, но до большего значения, чем во время первого импульса, а в паузе вновь разряжается не полностью. Приращение напряжения на емкости Дызй за время k-vo

к 23



(1.12)

За время паузы между k-м и {к-{-1)-м импульсами емкость разряжается на

Aupk = {uck-i + А«з*) 11 - е /

«(«0-1 +A«3ft)-

(1.13)

В начале процесса после включения генератора входного напряжения величина напряжения на емкости Uck-i мала и приращение напряжения Дызь превышает спад ДЫрь. Поэтому от периода

Рис. 1.12

"К периоду напряжение на емкости растет (рис. 1.126). Однако с течением времени по мере роста напряжения на емкости Uck-i раз-ность Е - Uck-\ и величина Дызь уменьшаются, а значение AUpk растет. Вследствие этого по истечении определенного времени в цепи устанавливается динамическое равновесие, при котором приращение напряжения Augk во время заряда равно спаду Aupk во время разряда. Среднее значение напряжения на емкости Ысср в

Ausk = iE-Uck-i){l-e~), (1.11)

где Uck-i - напряжение на емкости после окончания {k - 1)-го периода.

Если, как это было указано, tjr -С 1, то ф-ла (1.11) может быть переписана в следующем приближенном виде:



таком режиме можно определить, если приравнять правые части выражений (1.12) и (1.13) и пренебречь величиной Дыз по сравнению с Исср:

(£-«Сср)- = «Сср-.

откуда «с ср -С -у •

Таким образом, Ысср в установившемся режиме оказывается равным постоянной составляющей входного напряжения Ывх=-

Графически напряжение Ын(0 представляет собой следующие друг за другом импульсы, основание которых в процессе установления перемещается от периода к периоду вниз благодаря росту напряжения Uc{t). В установившемся режиме напряжение «л(О оказывается смещенным вниз на величину ысср или, как указывалось выше, на равную ей величину постоянной составляющей входного напряжения. При этом напряжение Unit) не содержит постоянной составляющей и, следовательно, площади Si и Sz положительной и отрицат£льной частей Ыв(0 оказываются равными друг другу. Последний результат представляется очевидным, если учесть, что в стационарном режиме постоянная составляющая тока через емкость всегда равна нулю.

Импульс трапецеидальной формы. Пусть на вход ?С-цепи (рис. 1.6) подается одиночный импульс ut) трапецеидальной формы (рис. 1.4). Пользуясь методом, изложенным выше, разлагаем его на четыре элементарных линейно изменяющихся напряжения, находим форму каждого из них на емкости и сопротивлении и суммируем на выходе. Семейства временных диаграмм напряжений «с (О и Ык(/) для различных значений постоянной времени цепи т приведены на рис. 1.13а, б.

Из рис. 1.13а следует, что напряжение Uc{t) близко по форме к Ывх(0. однако фронт его отстает от фронта u{t) на величину постоянной времени цепи т и, кроме того, оказывается несколько оастянутым. Относительное удлинение фронта напряжения Uc{t) по сравнению с фронтом Ывх(0 можно определить из временных зависимостей uc{t)-

т фвх... 0.25 ... 0,2 ... 0.15,

% ... 20... 10...5.

ф вх

Таким образом, при значениях т, достаточно малых по сравнению с длительностью фронта /фвх входного напряжения (т <; <;0,2<фвх), форма Uc(t) оказывается весьма близкой к форме входного напряжения Ывх(0-

Из рис. 1.126 следует, что напряжение Мд(0 представляет собой два импульса, начала которых совпадают во времени с фронтами Ывх(0 и имеют ту же полярность, что и его перепады. При Достаточно малых значениях т(т<0,1/фвх) форма импульсов



[0] [1] [2] [3] [4] [ 5 ] [6] [7] [8] [9] [10] [11] [12] [13] [14] [15] [16] [17] [18] [19] [20] [21] [22] [23] [24] [25] [26] [27] [28] [29] [30] [31] [32] [33] [34] [35] [36] [37] [38] [39] [40] [41] [42] [43] [44] [45] [46] [47] [48] [49] [50] [51] [52] [53] [54] [55] [56] [57] [58] [59] [60] [61] [62] [63] [64] [65] [66] [67] [68] [69] [70] [71] [72] [73] [74] [75] [76] [77] [78] [79] [80] [81] [82] [83] [84] [85] [86] [87] [88] [89] [90] [91] [92] [93] [94] [95] [96] [97] [98] [99] [100] [101] [102] [103] [104] [105] [106] [107] [108] [109] [110] [111] [112] [113] [114] [115] [116] [117] [118] [119] [120] [121] [122] [123] [124] [125] [126] [127] [128] [129] [130] [131] [132] [133] [134] [135] [136] [137] [138] [139] [140] [141] [142] [143] [144] [145] [146] [147] [148] [149] [150] [151] [152] [153] [154] [155] [156] [157] [158] [159] [160] [161] [162]

0.0011