Главная  Линейные элементы 

[0] [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [ 9 ] [10] [11] [12] [13] [14] [15] [16] [17] [18] [19] [20] [21] [22] [23] [24] [25] [26] [27] [28] [29] [30] [31] [32] [33] [34] [35] [36] [37] [38] [39] [40] [41] [42] [43] [44] [45] [46] [47] [48] [49] [50] [51] [52] [53] [54] [55] [56] [57] [58] [59] [60] [61] [62] [63] [64] [65] [66] [67] [68] [69] [70] [71] [72] [73] [74] [75] [76] [77] [78] [79] [80] [81] [82] [83] [84] [85] [86] [87] [88] [89] [90] [91] [92] [93] [94] [95] [96] [97] [98] [99] [100] [101] [102] [103] [104] [105] [106] [107] [108] [109] [110] [111] [112] [113] [114] [115] [116] [117] [118] [119] [120] [121] [122] [123] [124] [125] [126] [127] [128] [129] [130] [131] [132] [133] [134] [135] [136] [137] [138] [139] [140] [141] [142] [143] [144] [145] [146] [147] [148] [149] [150] [151] [152] [153] [154] [155] [156] [157] [158] [159] [160] [161] [162]

Для выбора Gi и G2 по заданным Ей £2, «н следует, например, потребовать, чтобы общее сопротивление делителя Ri + R2 было больше (или меньше) некоторой величины.

1.4.2. РЕЗИСТОРНЫЕ ДЕЛИТЕЛИ С НЕСКОЛЬКИМИ ВХОДАМИ

Пример схемы многовходного делителя приведен на рис. 1.20. Б соответствии с методом узловых напряжений

«вых

2] GkUk + GqEq

4j ft=i

Gk=lfRk; Go=l/Ro.

В частном случае, когда Gi = = ... = G„ (1.26) следует

n + Go/G

a при Eo==0

Lfe=I

n + Go/G

(1.26)

(1.27)

G, из ф-лы

(1.2S) (1.29)

Из выражений (1.26) и (1.29) видно, что величина выходного напряжения определяется суммой входных напряжений, взятых с некоторыми «весовыми» (масштабными) коэффициентами;

уровень выходного напряжения I

зависит не только от уровней i/ R2

входных напряжений зд, но и --I-1-

от числа слагаемых напряже- ZZ~1

НИИ, соотношения величин со- ~ -

противлении связи Ru и сопро- и„ j "

тивления нагрузки о-

Многовходные резисторные делители широко применяются

в импульсных устройствах, в частности, для построения разветвленных резисторно-транзисторных переключающих схем (см. гл. 2).

Рис; 1.20

1.4.3. РЕЗИСТОРНЫЕ ДЕЛИТЕЛИ С ЕЛКОСТНОЙ НАГРУЗКОЙ

Во многих импульсных устройствах резисторный делитель оказывается нагруженным емкостью С (рис. 1.21а); в частности, эта емкость может быть входной паразитной емкостью нагрузки (усилителя, ключевого каскада и т. п.).

2* 35



при передаче импульса через такой делитель происходят растягивание его фронтов, обусловленное процессами заряда и разряда конденсатора С, и уменьшение его амплитуды, обусловленное наличием делителя (RiR2)- Так, при подаче на вход делителя прямоугольного импульса на выходе получим импульс с фронтами, длительность которых равна): tф = Зх = ЗС{Ri\\R2) и амплитудой

RKT V

Ri + R:

Е, где Е - амплитуда входного импульса.



Рис. I.2I

Последние соотношения становятся очевидными, если воспользоваться теоремой об эквивалентном генераторе и преобразовать часть схемы рис. \.2\a левее точек pq к виду, показанному на рис. 1.216. Здесь

R, = Ri\\R2-=-r\ .

R1 + R2

R1 + R2

1.4.4. РЕЗИСТОРНО-ЕМКОСТНЫЕ ДЕЛИТЕЛИ

В ряде случаев для передачи перепадов входного напряжения на выход резистор Ri шунтируется конденсатором достаточно большой емкости; соответствующий резисторно-емкостный делитель изображен на рис. 1.22а, а иллюстрирующие временные диаграммы- на рис. 1.226.

Пусть на вход такого делителя подан прямоугольный импульс напряжения с амплитудой Е, причем будем считать, что источник входных импульсов - идеальный, лишенный внутреннего сопротивления, и, следовательно, способный развивать бесконечно большую мощность.

В момент коммутации {t = 0) происходит бесконечно большой скачок тока через емкости Ci и Сг и в результате на емкостях получаются мгновенные конечные скачки напряжения «i(0) и «2(0).

•) Здесь и ниже символом ментов, так, например, /?i II /?2 =

обозначается параллельное соединение эле-



Действительно, для любого момента времени / О

«ех (О = «. () + «2 (О = + .

где <7i(0 и 92(0-заряды на конденсаторах Ci и Сг в момент Лри = 0 <7i(0) =92(0), так как при = 0 ток проходит только через емкости Ci и Сг, т. е.

<7i(0) = <72(0) = <7(0) = lim { idt. Следовательно, при / = О

•- «вх(0) = £ = «,(0) + «2(0) = ?(0)[- + -],

откуда <7(0) = £ Д .

Поэтому:

«i(0)

9(0)

г,. /пч g (0)

С, + С,

«2(0)

С, + Со

Несмотря на наличие в цепи делителя двух емкостей, она является цепью 1-го порядка, в чем нетрудно убедиться если преобразовать ее Б соответствии с теоремой об эквивалентном генераторе и учесть, что внутреннее сопротивление входного идеального генератора равно нулю.

Постоянная времени делителя т = (Ci-f С2) (/?il/?2). При 0< < напряжения Ui{t) и «2(0 стремятся к установившимся уровням:

Согласно (1.6) законы изменения Ui{t) и Ыг(0 имеют вид:

iRt + Ri С, -f С2 J

Ri + R.

Заметим, что начальный скачок выходного напряжения «2(0 тем больше, чем сильнее неравенство Ci > Сг; при CiСг 2(0) я» Е, т. е. перепад входного напряжения почти без потерь передается через емкость С, на выход. При С1/(С,--Сг) >?г/(1-Ь2) Начальный скачок Ы2(0)>Иг(оо) и при >0 после начального скачка Uzit) будет убывать. При CiRi ~ CRz, т. е. Ci/(Ci-- Сг) = "~ RziRi + R2), ыг(0)= «2(00) и процесс устанавливается скачком;

последнем случае делитель называется уравновешенным (компенсированным).



[0] [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [ 9 ] [10] [11] [12] [13] [14] [15] [16] [17] [18] [19] [20] [21] [22] [23] [24] [25] [26] [27] [28] [29] [30] [31] [32] [33] [34] [35] [36] [37] [38] [39] [40] [41] [42] [43] [44] [45] [46] [47] [48] [49] [50] [51] [52] [53] [54] [55] [56] [57] [58] [59] [60] [61] [62] [63] [64] [65] [66] [67] [68] [69] [70] [71] [72] [73] [74] [75] [76] [77] [78] [79] [80] [81] [82] [83] [84] [85] [86] [87] [88] [89] [90] [91] [92] [93] [94] [95] [96] [97] [98] [99] [100] [101] [102] [103] [104] [105] [106] [107] [108] [109] [110] [111] [112] [113] [114] [115] [116] [117] [118] [119] [120] [121] [122] [123] [124] [125] [126] [127] [128] [129] [130] [131] [132] [133] [134] [135] [136] [137] [138] [139] [140] [141] [142] [143] [144] [145] [146] [147] [148] [149] [150] [151] [152] [153] [154] [155] [156] [157] [158] [159] [160] [161] [162]

0.0011