Главная  Основной закон электрики 

[0] [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9] [10] [11] [12] [13] [14] [15] [ 16 ] [17] [18] [19] [20] [21] [22] [23] [24] [25] [26] [27] [28]

; Задаваясь значениями тока через конденсатор С и рараллельно соединенные сопротивления и R, нахо-соответствующие значения падений напряжений на ермисторе R. Токам через конденсатор 1, I1 буДУ соответствовать падения напряжения на термисторе

v:,, 1.. и т. д. .

Для того чтобы найти векторы напряжения UUи соответствующие значениям входного тока Il, f" , необходимо геометрически сложить отрезки оа-оа",

- ов - Об" и т. д. Так как напряжение на термисторе совпадает с током 1 по фазе, то для геометрического сложения этих отрезков необходимо длины отрезков оа, об и ов отложить на оси тока (точки 1, 2 а 3) и затем произвести их геометрическое сложение с отрезками оа", об" и ов". В результате этого сложения получим значения напряжений на термисторе U, UJ и U. Напряжение U находится путем измерения ординат вольтамперной характеристики эквивалентного сопротивления, соединенного параллельно сопротивлению R (кривой

Графическое построение, приведенное на фиг. 20, представляет собой также и векторную диаграмму, по которой можно определить углы сдвига фаз между напряжением и током 1, а также между напряжениями и и и. Выходное напряжение здесь представляет собой ту или иную ординату вольтамперной характеристики (R\\R). Из построенных на фиг. 20 графиков могут быть найдены следующие зависимости:

1) t/jj = /([/) -зависимость выходного напряжения от входного;

)~ fiex еых - зависимость фзЗОБОГО СДБИГЗ ОТ

входного и выходного напряжений;

3) I( - f(\ иI) - зависимость коэффициента стаби-чизацйи по напряжению от входного напряжения.

В том случае, когда к четырехполюснику, содержащему активные линейные и нелинейные сопротивления, °Дно1временно подводится напряжение постоянного тока Меньшее по величине напряжение переменного тока, ее расчет можно вести, пользуясь теоремой о нелинейном



четырехполюснике. По &той теореме коэффициент передачи напряжения переменного тока от входных зажимов четырехполюсника к его выходным зажимам выражается той же зависимостью, что и коэффициент передачи напряжения постоянного тока. При вычислении /Г считают, что нелинейное сопротивление обладает статическим сопротивлением R, в то время как при вычислений коэффициента передачи напряжения переменного тока К полагают, что нелинейное сопротивление равно динамическому сопротивлению Для электрической цепи, содержащей последовательно соединенные линейное сопротивление R и нелинейное сопротивление вида Rj, при выделении выходного напряжения на линейном сопротивлении R, получим статический и динамический коэффициенты передачи напряжения:

1 R , Z/- R

Теорема о нелинейном четырехполюснике позволяет, как это будет показано ниже, сравнительно просто анализировать работу стабилизаторов напряжения постоянного тока и генераторов электрических колебаний.

В установившемся режиме работы схем с нелинейными сопротивлениями их иногда заменяют эквивалентными схемами с линейными сопротивлениями, которые рассчитываются значительно проще. При этом вольтамперные характеристики нелинейных сопротивлений видов Rj, и R заменяются прямыми линиями, проходящими соответственно через точки К - Л (фиг. 1,с) и С-А (фиг. 1,6). Указанные прямые выражаются уравнениями:

где El и Е2 - постоянные величины, определяемые отрезком ОМ для сопротивления вида Rj и отрезком ОС для сопротивления вида R

Таким образом, эквивалентные схемы должны содержать источники напряжения постоянного тока (f, или Е2), последовательно соединенные с сопротивлениями, равными по величине сопротивлениям Rg- В схеме, эквивалентной сопротивлению вида Rj, полярность источника должна быть такой, чтобы ток от этого источника шел



g направлении, противоположном основному току в цепи, g схеме, эквивалентной сопротивлению вида R, ток от источника Е должен иметь то же направление, что и основной ток в схеме.

Подобная замена справедлива при том условии, что напряжение переменного тока, приложенное к нелинейному сопротивлению, меньше приложенного к нему напряжения постоянного тока.

Как указывалось выше, основное отличие аналитического метода расчета от графического состоит в том, что вольтамперная характеристика нелинейного сопротивления в этом случае аппроксимируется какой-то математической функцией, приближенно отображающей зависимость (f/).

Существует большое число способов аппроксимации вольтамперной характеристики нелинейного сопротивления. Одним из самых распространенных способов является представление вольтамперной характеристики в виде полинома (многочлена) п-й степени %

i = Со + CiC/+ at/s + Сз/з + аС/ + . ..-Ь с„ С/",

где с,, «2- 4 и G„ - коэффициенты, зависящие от характера нелинейности вольтампер-; . ной характеристики;

«о - коэффициент, характеризующий

начальный ток; и - напряжение, воздействующее на схему с нелинейным сопротивлением.

В большинстве практических случаев при расчете можно ограничится меньшим числом членов полинома. Чаще всего используют полином второй степени в виде:

Подставляя в последнюю формулу выражение для на- пряжения и, воздействующего на вход схемы с нелинейным сопротивлением, находят ток /.

Если в схеме, питающейся от переменного тока, используется безинерционное нелинейное сопротивление, то в ней Имеют место нелинейные искажения. При подключении синусоидального напряжения к входу такой схемы на ее выходе появляется несинусоидальное напряжение, которое Может быть представлено в виде ряда синусоидальных яа-ттш.- 53



[0] [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9] [10] [11] [12] [13] [14] [15] [ 16 ] [17] [18] [19] [20] [21] [22] [23] [24] [25] [26] [27] [28]

0.0007