Главная  Пленочные термоэлементы 

[0] [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9] [10] [ 11 ] [12] [13] [14] [15] [16] [17] [18] [19] [20] [21] [22] [23] [24] [25] [26] [27] [28] [29] [30] [31] [32] [33] [34] [35] [36] [37] [38] [39] [40] [41] [42] [43] [44] [45] [46] [47] [48] [49] [50] [51] [52] [53] [54] [55] [56] [57] [58] [59] [60] [61] [62] [63] [64] [65] [66] [67] [68] [69] [70] [71] [72] [73] [74] [75] [76]

Для этих двух случаев зонного спектра и при энергетической зависимости т типа (1.101), (1.103) и (1.89) теория кинетических ноэффициентов разработана й при произвольной степени вырож-ления (величине \ilkoT), Для модели кейновского типа кинетические коэффициенты выражаются через усреднения типа (1.113) •функций вида

е {&) = ( + YiT (1 + Zvigf, (1.140)

для параболической зоны - через усреднения степенных функций энергии g.

В первом случае

<"( + YxT(l + 2Yin =

= -L-/" (Р, ц*)/о= (р, ц*) („Г)"* (1.141)

(1.142)

Х = ё/коТ, = yikoT.

Интегралы (Р, li*) - обобщенные или двухпараметрические мнтегралы Ферми табулированы в [21]. Их таблицы при -5 < х* < 10, О < Р 1 имеются в монографии [15]. /Для параболической модели

<Г> (,+ 4) Ikjf, (1Л43)

FAi*)=l-jdx (1.144)

- однопарамеФрические интегралы Ферми.

(Таблицы этих интегралов при -4 < < 10 также приведены в [15].

В предельном случае классической статистики кинетические коэффициенты можно записать в аналитическом виде, используя приближенные выражения для интегралов Ферми. При [х* -5 и п фО или т Ф О, согласно [15],

<g"(g + Yi«T(l + 2Yim =

- Зл ( + +1) (i+3/,p)V.-(W .

(1.145)

В параболической модели

<=TiTT +)



g Таблица 4.

Кинетические коэффициенты в главных осях эллипсоида

Коэффициент

Параболическая зона

Обобщенная модель Кейна при р<1

/ко Rqn*

Qm *

(2mkoTf

Г + 2

Невырожденная статистика

r + 2-n*

3/я Г(2г + 8/а) 4 Р(г + 2)

Г(Зг + 1)Г(г + 2) Г2(2г + з/2)

Г(Зг + 1)Г(г + 2) П(2г + з/,)

Г(г + 2)

{r+2)[l+2(r-3)p]

(1.147) (1.148)

(r + 2)[l-(r-3)P]-(i* (1.149)

+ (...50,

r-l/a + P(3r2 llr-iV.)

(1.151)

Г(3г +1)Г(г + 2)

2(1 +/2P)-H* 2я/Ч1+»/4Р)**

(1.153) , (1.154) (1.155)

(1.156)



епх.

Лдтг*

/ fco

Произвольное вырождение

2(г + Ц FH.*)

Л • + 1 j

r + i F

- a*

3 (2r + V2) 2--v/A 2 (r + l)2 /-2

2r + V2 -f,../, r + l 3r(r + l) 3r-ir

Зг (г + 2) f 3„i/,+, - (Зг + 1) (г + 1) /-3,

(2г + 1/2), .д

2г+ з/2 V+V>. r + 2 r+i +, 2г + 1/2 - r + 1 .

5 F.

Cjj * Коэффициенты в слабом магнитном поле.

11*

~3 0

lZ,2r+A ll,r+l

- U*

(1.157) (1.158) (1Д59) (1.160) (1.161) (1.162) (1-163)

(1.164) (1.165)

(1.166)



[0] [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9] [10] [ 11 ] [12] [13] [14] [15] [16] [17] [18] [19] [20] [21] [22] [23] [24] [25] [26] [27] [28] [29] [30] [31] [32] [33] [34] [35] [36] [37] [38] [39] [40] [41] [42] [43] [44] [45] [46] [47] [48] [49] [50] [51] [52] [53] [54] [55] [56] [57] [58] [59] [60] [61] [62] [63] [64] [65] [66] [67] [68] [69] [70] [71] [72] [73] [74] [75] [76]

0.0008